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代数学

李群与李代数

连续对称群 GG 及其线性化版本 g\mathfrak{g} = TeGT_e G,是现代几何与物理的核心。

直观光滑变化的旋转

李群是同时也是光滑流形的群,使乘法与求逆都是光滑映射。R3\mathbb{R}^3 的旋转群 SO(3)SO(3) 是最典型的例子:它是嵌在 n×nn \times n 矩阵空间中的一个弯曲的 33 维曲面,但每个旋转都能与下一个光滑地复合。由于 SO(3)SO(3) 是弯曲的,我们无法直接相加两个旋转——但我们可以观察经过单位旋转 II 的路径的速度向量空间。这个空间是一个平坦的向量空间,称为李代数 so(3)\mathfrak{so}(3),它捕捉了 SO(3)SO(3) 在单位元附近的"无穷小"结构。下方的组件让你用 Rz(θ)R_z(\theta) 按角度 θ\theta 旋转一个坐标系,描绘出由单个元素 X∈gX \in \mathfrak{g} 生成的单参数族 etXe^{tX}。

单位圆上按角度 theta 旋转的点,展示单参数子群。
圆上的点描绘出平面旋转生成元的 etXe^{tX} —— 最简单的 11 维李群 U(1)U(1),是理解 SO(3)SO(3) 的热身。

中学从矩阵到切空间

定义: 矩阵李群及其李代数

SO(3)SO(3) 定义为 SO(3)={A∈R3×3∣ATA=I, det⁡A=1}SO(3) = \{ A \in \mathbb{R}^{3\times 3} \mid A^T A = I,\ \det A = 1 \},用文字说就是行列式为 11 的正交矩阵。它的李代数 TeGT_e G 由满足 γ(0)=I\gamma(0) = I 的光滑曲线 γ(t)∈SO(3)\gamma(t) \in SO(3) 的所有速度向量组成;具体地,

SO(3)={A∈R3×3∣ATA=I, det⁡A=1}SO(3) = \{ A \in \mathbb{R}^{3\times 3} \mid A^T A = I,\ \det A = 1 \}

在 t=0t=0 处对 γ(t)Tγ(t)=I\gamma(t)^T \gamma(t) = I 求导得到 γ′(0)T+γ′(0)=0\gamma'(0)^T + \gamma'(0) = 0,即每个切向量 X=γ′(0)X = \gamma'(0) 都是反对称的:XT=−XX^T = -X。这样就明确给出了切空间

so(3)={X∈R3×3∣XT=−X}\mathfrak{so}(3) = \{ X \in \mathbb{R}^{3\times 3} \mid X^T = -X \}
群与其李代数的比较
对象结构运算维数
SO(3)SO(3)(群)弯曲流形矩阵乘积33
so(3)\mathfrak{so}(3)(代数)平坦向量空间李括号 [X,Y]=XY−YX[X,Y] = XY - YX33

大学切空间在括号运算下封闭

设 GG 是李代数为 g\mathfrak{g} = TeGT_e G 的矩阵李群。对所有 X∈gX \in \mathfrak{g}、Y∈gY \in \mathfrak{g},矩阵括号 [X,Y]=XY−YX[X,Y] = XY - YX 仍属于 g\mathfrak{g}。特别地,g\mathfrak{g} 在 [X,Y]=XY−YX[X,Y] = XY - YX 下封闭,且此括号满足雅可比恒等式 [X,[Y,Z]]+[Y,[Z,X]]+[Z,[X,Y]]=0[X,[Y,Z]] + [Y,[Z,X]] + [Z,[X,Y]] = 0,因此 g\mathfrak{g} 是一个真正的李代数。

为什么成立?

群乘法是非线性的,因此我们不能简单地相加两个群元素。但括号 [X,Y]=XY−YX[X,Y] = XY - YX 恰好度量了 GG 到二阶为止的不可交换程度,而令人惊讶的是这个程度本身是线性的——它存在于切空间中。这使我们能够把关于 GG 的困难非线性问题(它是否可交换?子群是什么?)替换为关于 g\mathfrak{g} 的线性代数问题(括号是否为零?理想是什么?),这正是李理论强大之处。

证明

第一步(设置)。设 X∈gX \in \mathfrak{g}、Y∈gY \in \mathfrak{g} 来自曲线 α(t),β(t)∈G\alpha(t), \beta(t) \in G,满足 α(0)=β(0)=I\alpha(0)=\beta(0)=I,α′(0)=X\alpha'(0)=X,β′(0)=Y\beta'(0)=Y;到一阶有 α(t)≈I+tX\alpha(t) \approx I + tX 与 β(t)≈I+tY\beta(t) \approx I + tY。

第二步(对易子曲线)。定义 γ(t)=etXetYe−tXe−tY\gamma(t) = e^{tX} e^{tY} e^{-tX} e^{-tY},由于 GG 是群且 γ(0)=I\gamma(0) = I,该曲线位于 GG 中。用 esZ≈I+sZ+12s2Z2e^{sZ} \approx I + sZ + \tfrac12 s^2 Z^2 将每个因子展开到 tt 的二阶并相乘,得到 γ(t)=etXetYe−tXe−tY=I+t2[X,Y]+O(t3)\gamma(t) = e^{tX} e^{tY} e^{-tX} e^{-tY} = I + t^2[X,Y] + O(t^3);由于这是对易子 ghg−1h−1g h g^{-1} h^{-1},tt 的一次项恰好抵消,留下等于 XY−YXXY - YX 的二次首项。

第三步(提取切向量)。令 s=t2s = t^2 重新参数化,对 s≥0s \ge 0 定义 σ(s)=γ(s)\sigma(s) = \gamma(\sqrt{s});这是 GG 中的光滑曲线,满足 σ(0)=I\sigma(0) = I,且由第二步得 σ′(0)=[X,Y]\sigma'(0) = [X,Y]。由于 σ\sigma 是经过 GG 单位元的曲线,按切空间的定义,其速度向量 [X,Y][X,Y] 属于 TeG=gT_e G = \mathfrak{g}。因此 [X,Y]∈g[X,Y] \in \mathfrak{g}。

第四步(雅可比恒等式)。利用 [X,Y]=XY−YX[X,Y] = XY - YX 直接代数展开 [X,[Y,Z]]+[Y,[Z,X]]+[Z,[X,Y]]=0[X,[Y,Z]] + [Y,[Z,X]] + [Z,[X,Y]] = 0,可见形如 XYZXYZ 的每一项恰好出现两次且符号相反从而抵消,因此只要括号取为 XY−YXXY-YX,该恒等式对任意结合的矩阵乘积自动成立,无需额外的几何输入。结合双线性性与反对称性 [X,Y]=−[Y,X][X,Y]=-[Y,X](由公式立即得出),这确认了 (g,[⋅,⋅])(\mathfrak{g}, [\cdot,\cdot]) 是一个李代数。

存在线性同构 R3→so(3)\mathbb{R}^3 \to \mathfrak{so}(3),u↦Xuu \mapsto X_u,在此同构下李括号恰好对应向量叉积:so(3)≅(R3,×),[Xu,Xv]=Xu×v\mathfrak{so}(3) \cong (\mathbb{R}^3, \times), \qquad [X_u, X_v] = X_{u \times v}。因此旋转群的 33 维李代数,作为代数对象,无非就是带有熟悉叉积 X×YX \times Y 的 R3\mathbb{R}^3。

为什么成立?

这一识别正是物理学中角速度是一个 33 维向量的原因:刚体的"瞬时转动率"位于 so(3)\mathfrak{so}(3) 中,与 (R3,×)(\mathbb{R}^3,\times) 的同构正是 ω⃗×r⃗\vec\omega \times \vec r 给出旋转体上点 r⃗\vec r 速度的原因。

证明

第一步(基)。每个反对称 X∈so(3)X \in \mathfrak{so}(3) 都可唯一地写成 Xu=(0−u3u2u30−u1−u2u10)X_u = \begin{pmatrix} 0 & -u_3 & u_2 \\ u_3 & 0 & -u_1 \\ -u_2 & u_1 & 0 \end{pmatrix} 的形式,其中 u=(u1,u2,u3)∈R3u=(u_1,u_2,u_3) \in \mathbb{R}^3(对角线以上的三个自由条目决定其余部分),而 u↦Xuu \mapsto X_u 显然是线性且双射的,因此是两个 33 维向量空间之间的线性同构。

第二步(对向量的作用)。直接计算可得对所有 v∈R3v \in \mathbb{R}^3 有 Xuv=u×vX_u v = u \times v,即 XuX_u 作用在 R3\mathbb{R}^3 上恰好是"与 uu 作叉积"。

第三步(括号与叉积相符)。两次使用第二步,对任意 vv:[Xu,Xv]w=Xu(Xvw)−Xv(Xuw)=u×(v×w)−v×(u×w)[X_u,X_v]w = X_u(X_v w) - X_v(X_u w) = u\times(v\times w) - v\times(u\times w)。对两项应用向量三重积恒等式 a×(b×c)=b(a⋅c)−c(a⋅b)a\times(b\times c) = b(a\cdot c) - c(a\cdot b) 并化简,右边对任意 ww 都化为 (u×v)×w=Xu×vw(u\times v)\times w = X_{u\times v} w,因此作为算子有 [Xu,Xv]=Xu×v[X_u,X_v] = X_{u\times v}——恰是 so(3)≅(R3,×),[Xu,Xv]=Xu×v\mathfrak{so}(3) \cong (\mathbb{R}^3, \times), \qquad [X_u, X_v] = X_{u \times v}。

第四步(结论)。由于 u↦Xuu \mapsto X_u 是把叉积变为矩阵括号的线性双射,它给出李代数同构 (R3,×)≅so(3)(\mathbb{R}^3,\times) \cong \mathfrak{so}(3),命题得证。

大学实际应用与典型例题

李理论是连续对称性起作用的一切地方的数学支柱:机器人学和航空航天利用 SO(3)SO(3) 及其代数 so(3)\mathfrak{so}(3) 把角速度积分为姿态;粒子物理在李群 SU(3)×SU(2)×U(1)SU(3)\times SU(2)\times U(1) 之上构建标准模型,其生成元是对应于传力玻色子的李代数元素;计算机图形学使用指数映射 exp⁡:g→G\exp: \mathfrak{g} \to G 平滑地插值旋转(四元数"slerp"实质上就是 SO(3)SO(3) 的双重覆盖 SU(2)SU(2) 中的测地线运动)。

例题: 旋转卫星的角速度

卫星的姿态用 R(t)∈SO(3)R(t) \in SO(3) 追踪。星载陀螺仪报告本体系角速度 ω(t)∈R3\omega(t) \in \mathbb{R}^3,满足 R′(t)=R(t)Xω(t)R'(t) = R(t) X_{\omega(t)},其中 Xω∈so(3)X_{\omega} \in \mathfrak{so}(3) 是由 ω\omega 得到的反对称矩阵。若某时刻 ω=(0,0,2)\omega = (0,0,2) rad/s(绕自身 zz 轴旋转),求 XωX_\omega,以及 RR 第一列(本体 xx 轴在世界坐标中的方向,当前为 e1=(1,0,0)Te_1 = (1,0,0)^T)的瞬时变化率。

解答

第一步:构造反对称矩阵。对 ω=(0,0,2)\omega = (0,0,2),标准公式 Xω=(0−ω3ω2ω30−ω1−ω2ω10)X_\omega = \begin{pmatrix}0&-\omega_3&\omega_2\\\omega_3&0&-\omega_1\\-\omega_2&\omega_1&0\end{pmatrix} 给出 Xω=(0−20200000)X_\omega = \begin{pmatrix}0&-2&0\\2&0&0\\0&0&0\end{pmatrix}。

第二步:将 R′=RXωR'=RX_\omega 应用于相关列。假设此刻 R=IR = I(本体系暂时与世界系重合),RR 第一列的导数就是 RXωR X_\omega 的第一列,即(因 R=IR=I)XωX_\omega 本身的第一列:Xωe1=(0,2,0)TX_\omega e_1 = (0,2,0)^T。

第三步:解释。xx 轴方向此刻正以 22 rad/s 瞬时摆向 +y+y,这与直觉完全吻合:绕 zz 轴旋转会以速率 ω3=2\omega_3=2 把 xx 转向 yy。这就是"李代数将群作用线性化"的具体含义:我们把困难的非线性旋转更新换成了一次矩阵-向量乘法。

例题: 作为李代数生成元的标准模型规范玻色子

电弱规范群为 SU(2)×U(1)SU(2)\times U(1),其李代数为 su(2)⊕u(1)\mathfrak{su}(2)\oplus\mathfrak{u}(1)。su(2)\mathfrak{su}(2) 是 33 维的(与上述定理中的 so(3)\mathfrak{so}(3) 同构,相差一个因子 22),而 u(1)\mathfrak{u}(1) 是 11 维的。请用李代数的维数计数解释为什么电弱部分在对称性破缺前恰好有 44 个规范玻色子,并指出希格斯机制后它们各自变成哪些物理粒子。

解答

第一步:数生成元。在杨-米尔斯规范理论中,规范群李代数的每个基向量(生成元)对应一个规范玻色子场。dim⁡su(2)=3\dim \mathfrak{su}(2) = 3,dim⁡u(1)=1\dim \mathfrak{u}(1) = 1,故 dim⁡(su(2)⊕u(1))=3+1=4\dim(\mathfrak{su}(2)\oplus\mathfrak{u}(1)) = 3+1 = 4 个生成元,因此对称性破缺前有 44 个无质量规范玻色子:习惯记为 W1,W2,W3W^1,W^2,W^3(来自 su(2)\mathfrak{su}(2))和 BB(来自 u(1)\mathfrak{u}(1))。

第二步:对称性破缺使它们混合。希格斯场获得一个真空期望值,它并不在完整的 SU(2)×U(1)SU(2)\times U(1) 下不变,只在电磁的 U(1)U(1) 子群下不变。原来四个生成元中的三个变为"被破坏",对应的玻色子通过"吃掉"希格斯自由度而获得质量(希格斯机制),而一个组合保持严格无质量。

第三步:确定物理粒子。线性组合 W±=(W1∓iW2)/2W^\pm = (W^1 \mp iW^2)/\sqrt2 成为带质量的带电 W+,W−W^+,W^- 玻色子;W3W^3 与 BB 的混合(按温伯格角旋转)成为带质量的中性 ZZ 玻色子;正交的组合保持无质量,即光子 γ\gamma。因此李代数的 44 维计数直接预言了观测到的 44 个电弱规范玻色子:W+,W−,Z,γW^+, W^-, Z, \gamma。

哪个条件刻画了李代数 so(3)\mathfrak{so}(3) 中的矩阵 XX?

本主题核心定理所用的李括号由哪个公式定义?

在同构 u↦Xuu \mapsto X_u 下,[Xu,Xv][X_u, X_v] 对应什么?

在卫星示例中,当 R=IR=I 时以 ω=(0,0,2)\omega=(0,0,2) rad/s 旋转,方向 e1=(1,0,0)Te_1=(1,0,0)^T 的瞬时速度是什么?

参考文献

  1. Brian C. Hall (2015). Lie Groups, Lie Algebras, and Representations: An Elementary Introduction
  2. John Stillwell (2008). Naive Lie Theory
  3. Dennis Gaitsgory, Sam Raskin, et al. (2024). The Proof of the Geometric Langlands Conjecture · arXiv:2405.03599
  4. William Fulton, Joe Harris (1991). Representation Theory: A First Course