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李群与李代数 连续对称群 G G G 及其线性化版本 g \mathfrak{g} g = T e G T_e G T e G ,是现代几何与物理的核心。
直观 光滑变化的旋转 李群 是同时也是光滑流形的群,使乘法与求逆都是光滑映射。R 3 \mathbb{R}^3 R 3 的旋转群 S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) 是最典型的例子:它是嵌在 n × n n \times n n × n 矩阵空间中的一个弯曲的 3 3 3 维曲面,但每个旋转都能与下一个光滑地复合。由于 S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) 是弯曲的,我们无法直接相加两个旋转——但我们可以 观察经过单位旋转 I I I 的路径的速度向量空间。这个空间是一个平坦的向量空间,称为李代数 s o ( 3 ) \mathfrak{so}(3) so ( 3 ) ,它捕捉了 S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) 在单位元附近的"无穷小"结构。下方的组件让你用 R z ( θ ) R_z(\theta) R z ( θ ) 按角度 θ \theta θ 旋转一个坐标系,描绘出由单个元素 X ∈ g X \in \mathfrak{g} X ∈ g 生成的单参数族 e t X e^{tX} e tX 。
圆上的点描绘出平面旋转生成元的 e t X e^{tX} e tX —— 最简单的 1 1 1 维李群 U ( 1 ) U(1) U ( 1 ) ,是理解 S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) 的热身。 中学 从矩阵到切空间 定义: 矩阵李群及其李代数
S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) 定义为 S O ( 3 ) = { A ∈ R 3 × 3 ∣ A T A = I , det A = 1 } SO(3) = \{ A \in \mathbb{R}^{3\times 3} \mid A^T A = I,\ \det A = 1 \} S O ( 3 ) = { A ∈ R 3 × 3 ∣ A T A = I , det A = 1 } ,用文字说就是行列式为 1 1 1 的正交矩阵。它的李代数 T e G T_e G T e G 由满足 γ ( 0 ) = I \gamma(0) = I γ ( 0 ) = I 的光滑曲线 γ ( t ) ∈ S O ( 3 ) \gamma(t) \in SO(3) γ ( t ) ∈ S O ( 3 ) 的所有速度向量组成;具体地,
S O ( 3 ) = { A ∈ R 3 × 3 ∣ A T A = I , det A = 1 } SO(3) = \{ A \in \mathbb{R}^{3\times 3} \mid A^T A = I,\ \det A = 1 \} S O ( 3 ) = { A ∈ R 3 × 3 ∣ A T A = I , det A = 1 } 在 t = 0 t=0 t = 0 处对 γ ( t ) T γ ( t ) = I \gamma(t)^T \gamma(t) = I γ ( t ) T γ ( t ) = I 求导得到 γ ′ ( 0 ) T + γ ′ ( 0 ) = 0 \gamma'(0)^T + \gamma'(0) = 0 γ ′ ( 0 ) T + γ ′ ( 0 ) = 0 ,即每个切向量 X = γ ′ ( 0 ) X = \gamma'(0) X = γ ′ ( 0 ) 都是反对称的:X T = − X X^T = -X X T = − X 。这样就明确给出了切空间
s o ( 3 ) = { X ∈ R 3 × 3 ∣ X T = − X } \mathfrak{so}(3) = \{ X \in \mathbb{R}^{3\times 3} \mid X^T = -X \} so ( 3 ) = { X ∈ R 3 × 3 ∣ X T = − X } 群与其李代数的比较 对象 结构 运算 维数 S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) (群)弯曲流形 矩阵乘积 3 3 3 s o ( 3 ) \mathfrak{so}(3) so ( 3 ) (代数)平坦向量空间 李括号 [ X , Y ] = X Y − Y X [X,Y] = XY - YX [ X , Y ] = X Y − Y X 3 3 3
大学 切空间在括号运算下封闭 设 G G G 是李代数为 g \mathfrak{g} g = T e G T_e G T e G 的矩阵李群。对所有 X ∈ g X \in \mathfrak{g} X ∈ g 、Y ∈ g Y \in \mathfrak{g} Y ∈ g ,矩阵括号 [ X , Y ] = X Y − Y X [X,Y] = XY - YX [ X , Y ] = X Y − Y X 仍属于 g \mathfrak{g} g 。特别地,g \mathfrak{g} g 在 [ X , Y ] = X Y − Y X [X,Y] = XY - YX [ X , Y ] = X Y − Y X 下封闭,且此括号满足雅可比恒等式 [ X , [ Y , Z ] ] + [ Y , [ Z , X ] ] + [ Z , [ X , Y ] ] = 0 [X,[Y,Z]] + [Y,[Z,X]] + [Z,[X,Y]] = 0 [ X , [ Y , Z ]] + [ Y , [ Z , X ]] + [ Z , [ X , Y ]] = 0 ,因此 g \mathfrak{g} g 是一个真正的李代数。
为什么成立? 群乘法是非线性的,因此我们不能简单地相加两个群元素。但括号 [ X , Y ] = X Y − Y X [X,Y] = XY - YX [ X , Y ] = X Y − Y X 恰好度量了 G G G 到二阶为止的不可交换程度,而令人惊讶的是这个程度本身是线性的——它存在于切空间中。这使我们能够把关于 G G G 的困难非线性问题(它是否可交换?子群是什么?)替换为关于 g \mathfrak{g} g 的线性代数问题(括号是否为零?理想是什么?),这正是李理论强大之处。
证明 第一步(设置)。设 X ∈ g X \in \mathfrak{g} X ∈ g 、Y ∈ g Y \in \mathfrak{g} Y ∈ g 来自曲线 α ( t ) , β ( t ) ∈ G \alpha(t), \beta(t) \in G α ( t ) , β ( t ) ∈ G ,满足 α ( 0 ) = β ( 0 ) = I \alpha(0)=\beta(0)=I α ( 0 ) = β ( 0 ) = I ,α ′ ( 0 ) = X \alpha'(0)=X α ′ ( 0 ) = X ,β ′ ( 0 ) = Y \beta'(0)=Y β ′ ( 0 ) = Y ;到一阶有 α ( t ) ≈ I + t X \alpha(t) \approx I + tX α ( t ) ≈ I + tX 与 β ( t ) ≈ I + t Y \beta(t) \approx I + tY β ( t ) ≈ I + t Y 。
第二步(对易子曲线)。定义 γ ( t ) = e t X e t Y e − t X e − t Y \gamma(t) = e^{tX} e^{tY} e^{-tX} e^{-tY} γ ( t ) = e tX e t Y e − tX e − t Y ,由于 G G G 是群且 γ ( 0 ) = I \gamma(0) = I γ ( 0 ) = I ,该曲线位于 G G G 中。用 e s Z ≈ I + s Z + 1 2 s 2 Z 2 e^{sZ} \approx I + sZ + \tfrac12 s^2 Z^2 e s Z ≈ I + s Z + 2 1 s 2 Z 2 将每个因子展开到 t t t 的二阶并相乘,得到 γ ( t ) = e t X e t Y e − t X e − t Y = I + t 2 [ X , Y ] + O ( t 3 ) \gamma(t) = e^{tX} e^{tY} e^{-tX} e^{-tY} = I + t^2[X,Y] + O(t^3) γ ( t ) = e tX e t Y e − tX e − t Y = I + t 2 [ X , Y ] + O ( t 3 ) ;由于这是对易子 g h g − 1 h − 1 g h g^{-1} h^{-1} g h g − 1 h − 1 ,t t t 的一次项恰好抵消,留下等于 X Y − Y X XY - YX X Y − Y X 的二次 首项。
第三步(提取切向量)。令 s = t 2 s = t^2 s = t 2 重新参数化,对 s ≥ 0 s \ge 0 s ≥ 0 定义 σ ( s ) = γ ( s ) \sigma(s) = \gamma(\sqrt{s}) σ ( s ) = γ ( s ) ;这是 G G G 中的光滑曲线,满足 σ ( 0 ) = I \sigma(0) = I σ ( 0 ) = I ,且由第二步得 σ ′ ( 0 ) = [ X , Y ] \sigma'(0) = [X,Y] σ ′ ( 0 ) = [ X , Y ] 。由于 σ \sigma σ 是经过 G G G 单位元的曲线,按切空间的定义,其速度向量 [ X , Y ] [X,Y] [ X , Y ] 属于 T e G = g T_e G = \mathfrak{g} T e G = g 。因此 [ X , Y ] ∈ g [X,Y] \in \mathfrak{g} [ X , Y ] ∈ g 。
第四步(雅可比恒等式)。利用 [ X , Y ] = X Y − Y X [X,Y] = XY - YX [ X , Y ] = X Y − Y X 直接代数展开 [ X , [ Y , Z ] ] + [ Y , [ Z , X ] ] + [ Z , [ X , Y ] ] = 0 [X,[Y,Z]] + [Y,[Z,X]] + [Z,[X,Y]] = 0 [ X , [ Y , Z ]] + [ Y , [ Z , X ]] + [ Z , [ X , Y ]] = 0 ,可见形如 X Y Z XYZ X Y Z 的每一项恰好出现两次且符号相反从而抵消,因此只要括号取为 X Y − Y X XY-YX X Y − Y X ,该恒等式对任意结合的矩阵乘积自动成立,无需额外的几何输入。结合双线性性与反对称性 [ X , Y ] = − [ Y , X ] [X,Y]=-[Y,X] [ X , Y ] = − [ Y , X ] (由公式立即得出),这确认了 ( g , [ ⋅ , ⋅ ] ) (\mathfrak{g}, [\cdot,\cdot]) ( g , [ ⋅ , ⋅ ]) 是一个李代数。
存在线性同构 R 3 → s o ( 3 ) \mathbb{R}^3 \to \mathfrak{so}(3) R 3 → so ( 3 ) ,u ↦ X u u \mapsto X_u u ↦ X u ,在此同构下李括号恰好对应向量叉积:s o ( 3 ) ≅ ( R 3 , × ) , [ X u , X v ] = X u × v \mathfrak{so}(3) \cong (\mathbb{R}^3, \times), \qquad [X_u, X_v] = X_{u \times v} so ( 3 ) ≅ ( R 3 , × ) , [ X u , X v ] = X u × v 。因此旋转群的 3 3 3 维李代数,作为代数对象,无非就是带有熟悉叉积 X × Y X \times Y X × Y 的 R 3 \mathbb{R}^3 R 3 。
为什么成立? 这一识别正是物理学中角速度是一个 3 3 3 维向量的原因:刚体的"瞬时转动率"位于 s o ( 3 ) \mathfrak{so}(3) so ( 3 ) 中,与 ( R 3 , × ) (\mathbb{R}^3,\times) ( R 3 , × ) 的同构正是 ω ⃗ × r ⃗ \vec\omega \times \vec r ω × r 给出旋转体上点 r ⃗ \vec r r 速度的原因。
证明 第一步(基)。每个反对称 X ∈ s o ( 3 ) X \in \mathfrak{so}(3) X ∈ so ( 3 ) 都可唯一地写成 X u = ( 0 − u 3 u 2 u 3 0 − u 1 − u 2 u 1 0 ) X_u = \begin{pmatrix} 0 & -u_3 & u_2 \\ u_3 & 0 & -u_1 \\ -u_2 & u_1 & 0 \end{pmatrix} X u = 0 u 3 − u 2 − u 3 0 u 1 u 2 − u 1 0 的形式,其中 u = ( u 1 , u 2 , u 3 ) ∈ R 3 u=(u_1,u_2,u_3) \in \mathbb{R}^3 u = ( u 1 , u 2 , u 3 ) ∈ R 3 (对角线以上的三个自由条目决定其余部分),而 u ↦ X u u \mapsto X_u u ↦ X u 显然是线性且双射的,因此是两个 3 3 3 维向量空间之间的线性同构。
第二步(对向量的作用)。直接计算可得对所有 v ∈ R 3 v \in \mathbb{R}^3 v ∈ R 3 有 X u v = u × v X_u v = u \times v X u v = u × v ,即 X u X_u X u 作用在 R 3 \mathbb{R}^3 R 3 上恰好是"与 u u u 作叉积"。
第三步(括号与叉积相符)。两次使用第二步,对任意 v v v :[ X u , X v ] w = X u ( X v w ) − X v ( X u w ) = u × ( v × w ) − v × ( u × w ) [X_u,X_v]w = X_u(X_v w) - X_v(X_u w) = u\times(v\times w) - v\times(u\times w) [ X u , X v ] w = X u ( X v w ) − X v ( X u w ) = u × ( v × w ) − v × ( u × w ) 。对两项应用向量三重积恒等式 a × ( b × c ) = b ( a ⋅ c ) − c ( a ⋅ b ) a\times(b\times c) = b(a\cdot c) - c(a\cdot b) a × ( b × c ) = b ( a ⋅ c ) − c ( a ⋅ b ) 并化简,右边对任意 w w w 都化为 ( u × v ) × w = X u × v w (u\times v)\times w = X_{u\times v} w ( u × v ) × w = X u × v w ,因此作为算子有 [ X u , X v ] = X u × v [X_u,X_v] = X_{u\times v} [ X u , X v ] = X u × v ——恰是 s o ( 3 ) ≅ ( R 3 , × ) , [ X u , X v ] = X u × v \mathfrak{so}(3) \cong (\mathbb{R}^3, \times), \qquad [X_u, X_v] = X_{u \times v} so ( 3 ) ≅ ( R 3 , × ) , [ X u , X v ] = X u × v 。
第四步(结论)。由于 u ↦ X u u \mapsto X_u u ↦ X u 是把叉积变为矩阵括号的线性双射,它给出李代数同构 ( R 3 , × ) ≅ s o ( 3 ) (\mathbb{R}^3,\times) \cong \mathfrak{so}(3) ( R 3 , × ) ≅ so ( 3 ) ,命题得证。
大学 实际应用与典型例题 李理论是连续对称性起作用的一切地方的数学支柱:机器人学和航空航天利用 S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) 及其代数 s o ( 3 ) \mathfrak{so}(3) so ( 3 ) 把角速度积分为姿态;粒子物理在李群 S U ( 3 ) × S U ( 2 ) × U ( 1 ) SU(3)\times SU(2)\times U(1) S U ( 3 ) × S U ( 2 ) × U ( 1 ) 之上构建标准模型,其生成元是对应于传力玻色子的李代数元素;计算机图形学使用指数映射 exp : g → G \exp: \mathfrak{g} \to G exp : g → G 平滑地插值旋转(四元数"slerp"实质上就是 S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) 的双重覆盖 S U ( 2 ) SU(2) S U ( 2 ) 中的测地线运动)。
例题: 旋转卫星的角速度
卫星的姿态用 R ( t ) ∈ S O ( 3 ) R(t) \in SO(3) R ( t ) ∈ S O ( 3 ) 追踪。星载陀螺仪报告本体系角速度 ω ( t ) ∈ R 3 \omega(t) \in \mathbb{R}^3 ω ( t ) ∈ R 3 ,满足 R ′ ( t ) = R ( t ) X ω ( t ) R'(t) = R(t) X_{\omega(t)} R ′ ( t ) = R ( t ) X ω ( t ) ,其中 X ω ∈ s o ( 3 ) X_{\omega} \in \mathfrak{so}(3) X ω ∈ so ( 3 ) 是由 ω \omega ω 得到的反对称矩阵。若某时刻 ω = ( 0 , 0 , 2 ) \omega = (0,0,2) ω = ( 0 , 0 , 2 ) rad/s(绕自身 z z z 轴旋转),求 X ω X_\omega X ω ,以及 R R R 第一列(本体 x x x 轴在世界坐标中的方向,当前为 e 1 = ( 1 , 0 , 0 ) T e_1 = (1,0,0)^T e 1 = ( 1 , 0 , 0 ) T )的瞬时变化率。
解答 第一步:构造反对称矩阵。对 ω = ( 0 , 0 , 2 ) \omega = (0,0,2) ω = ( 0 , 0 , 2 ) ,标准公式 X ω = ( 0 − ω 3 ω 2 ω 3 0 − ω 1 − ω 2 ω 1 0 ) X_\omega = \begin{pmatrix}0&-\omega_3&\omega_2\\\omega_3&0&-\omega_1\\-\omega_2&\omega_1&0\end{pmatrix} X ω = 0 ω 3 − ω 2 − ω 3 0 ω 1 ω 2 − ω 1 0 给出 X ω = ( 0 − 2 0 2 0 0 0 0 0 ) X_\omega = \begin{pmatrix}0&-2&0\\2&0&0\\0&0&0\end{pmatrix} X ω = 0 2 0 − 2 0 0 0 0 0 。
第二步:将 R ′ = R X ω R'=RX_\omega R ′ = R X ω 应用于相关列。假设此刻 R = I R = I R = I (本体系暂时与世界系重合),R R R 第一列的导数就是 R X ω R X_\omega R X ω 的第一列,即(因 R = I R=I R = I )X ω X_\omega X ω 本身的第一列:X ω e 1 = ( 0 , 2 , 0 ) T X_\omega e_1 = (0,2,0)^T X ω e 1 = ( 0 , 2 , 0 ) T 。
第三步:解释。x x x 轴方向此刻正以 2 2 2 rad/s 瞬时摆向 + y +y + y ,这与直觉完全吻合:绕 z z z 轴旋转会以速率 ω 3 = 2 \omega_3=2 ω 3 = 2 把 x x x 转向 y y y 。这就是"李代数将群作用线性化"的具体含义:我们把困难的非线性旋转更新换成了一次矩阵-向量乘法。
例题: 作为李代数生成元的标准模型规范玻色子
电弱规范群为 S U ( 2 ) × U ( 1 ) SU(2)\times U(1) S U ( 2 ) × U ( 1 ) ,其李代数为 s u ( 2 ) ⊕ u ( 1 ) \mathfrak{su}(2)\oplus\mathfrak{u}(1) su ( 2 ) ⊕ u ( 1 ) 。s u ( 2 ) \mathfrak{su}(2) su ( 2 ) 是 3 3 3 维的(与上述定理中的 s o ( 3 ) \mathfrak{so}(3) so ( 3 ) 同构,相差一个因子 2 2 2 ),而 u ( 1 ) \mathfrak{u}(1) u ( 1 ) 是 1 1 1 维的。请用李代数的维数计数解释为什么电弱部分在对称性破缺前恰好有 4 4 4 个规范玻色子,并指出希格斯机制后它们各自变成哪些物理粒子。
解答 第一步:数生成元。在杨-米尔斯规范理论中,规范群李代数的每个基向量(生成元)对应一个规范玻色子场。dim s u ( 2 ) = 3 \dim \mathfrak{su}(2) = 3 dim su ( 2 ) = 3 ,dim u ( 1 ) = 1 \dim \mathfrak{u}(1) = 1 dim u ( 1 ) = 1 ,故 dim ( s u ( 2 ) ⊕ u ( 1 ) ) = 3 + 1 = 4 \dim(\mathfrak{su}(2)\oplus\mathfrak{u}(1)) = 3+1 = 4 dim ( su ( 2 ) ⊕ u ( 1 )) = 3 + 1 = 4 个生成元,因此对称性破缺前有 4 4 4 个无质量规范玻色子:习惯记为 W 1 , W 2 , W 3 W^1,W^2,W^3 W 1 , W 2 , W 3 (来自 s u ( 2 ) \mathfrak{su}(2) su ( 2 ) )和 B B B (来自 u ( 1 ) \mathfrak{u}(1) u ( 1 ) )。
第二步:对称性破缺使它们混合。希格斯场获得一个真空期望值,它并不在完整的 S U ( 2 ) × U ( 1 ) SU(2)\times U(1) S U ( 2 ) × U ( 1 ) 下不变,只在电磁的 U ( 1 ) U(1) U ( 1 ) 子群下不变。原来四个生成元中的三个变为"被破坏",对应的玻色子通过"吃掉"希格斯自由度而获得质量(希格斯机制),而一个组合保持严格无质量。
第三步:确定物理粒子。线性组合 W ± = ( W 1 ∓ i W 2 ) / 2 W^\pm = (W^1 \mp iW^2)/\sqrt2 W ± = ( W 1 ∓ i W 2 ) / 2 成为带质量的带电 W + , W − W^+,W^- W + , W − 玻色子;W 3 W^3 W 3 与 B B B 的混合(按温伯格角旋转)成为带质量的中性 Z Z Z 玻色子;正交的组合保持无质量,即光子 γ \gamma γ 。因此李代数的 4 4 4 维计数直接预言了观测到的 4 4 4 个电弱规范玻色子:W + , W − , Z , γ W^+, W^-, Z, \gamma W + , W − , Z , γ 。
常见错误. 一个常见错误是认为李括号 [ X , Y ] = X Y − Y X [X,Y] = XY - YX [ X , Y ] = X Y − Y X 只是"若不在乎顺序就会消失的对易子"——但对于非阿贝尔 群,该括号一般非零,并且正是群局部结构的全部代数内容 (根据 Baker–Campbell–Hausdorff 公式,单位元附近的群乘法完全可由括号恢复)。另一个常见错误是把李代数 s o ( 3 ) \mathfrak{so}(3) so ( 3 ) (带线性 运算 [ X , Y ] = X Y − Y X [X,Y] = XY - YX [ X , Y ] = X Y − Y X 的反对称矩阵向量空间)与李群 S O ( 3 ) SO(3) S O ( 3 ) (带非线性 运算——矩阵乘法——的正交矩阵弯曲集合)混淆——它们维数相同(3 3 3 ),但属于截然不同的对象类型,只有群才有在真实旋转复合下充当 1 1 1 的单位元,代数没有。 历史注记
索菲斯·李于19世纪70年代开始发展"连续群",寻求一种类似于多项式方程伽罗瓦理论的微分方程理论——正如伽罗瓦用有限置换群判定多项式何时可用根式求解,李希望连续群能判定微分方程何时可用求积法求解。李代数的抽象公理化概念后来通过威廉·基灵和埃利·嘉当对单李代数的分类(1888–1894)而结晶成形,而埃米·诺特1918年的定理确立了连续对称群与物理学中守恒定律之间的深刻联系,这正是李理论如今位于标准模型核心的原因。
埃瓦里斯特·伽罗瓦 埃米·诺特
研究前沿 截至 2026 年
活跃的研究方向包括:朗兰兹纲领 ,它猜测性地将李群的表示(及其 p p p 进/自守类似物)与数论联系起来,并通过几何朗兰兹对应取得重大进展,Gaitsgory、Raskin 及合作者于2024年宣布了函数域上约化群情形的证明;李代数及其表示的范畴化 (Khovanov–Lauda–Rouquier 代数)将李理论与低维拓扑及纽结不变量联系起来;以及作为共形场论和弦理论基础的无穷维李理论 (Kac–Moody 代数、圈群)。一个长期悬而未决的方向是对无穷维和非约化李代数给出完全令人满意的分类理论,这与有限维半单李代数已有的完整 Killing–Cartan 分类形成对比。
哪个条件刻画了李代数 s o ( 3 ) \mathfrak{so}(3) so ( 3 ) 中的矩阵 X X X ?
X T = − X X^T = -X X T = − X (反对称)X X X 是对称的 (X T = X X^T = X X T = X )X X X 是正交的 (X T X = I X^TX=I X T X = I )X X X 的行列式为 1 1 1 本主题核心定理所用的李括号由哪个公式定义?
[ X , Y ] = X Y − Y X [X,Y] = XY - YX [ X , Y ] = X Y − Y X [ X , Y ] = X Y + Y X [X,Y] = XY + YX [ X , Y ] = X Y + Y X [ X , Y ] = X + Y [X,Y] = X + Y [ X , Y ] = X + Y [ X , Y ] = det ( X ) Y [X,Y] = \det(X)Y [ X , Y ] = det ( X ) Y 在同构 u ↦ X u u \mapsto X_u u ↦ X u 下,[ X u , X v ] [X_u, X_v] [ X u , X v ] 对应什么?
X × Y X \times Y X × Y 点积 u ⋅ v u \cdot v u ⋅ v 和 u + v u + v u + v 单位矩阵 在卫星示例中,当 R = I R=I R = I 时以 ω = ( 0 , 0 , 2 ) \omega=(0,0,2) ω = ( 0 , 0 , 2 ) rad/s 旋转,方向 e 1 = ( 1 , 0 , 0 ) T e_1=(1,0,0)^T e 1 = ( 1 , 0 , 0 ) T 的瞬时速度是什么?
( 0 , 2 , 0 ) T (0,2,0)^T ( 0 , 2 , 0 ) T ( 2 , 0 , 0 ) T (2,0,0)^T ( 2 , 0 , 0 ) T ( 0 , 0 , 2 ) T (0,0,2)^T ( 0 , 0 , 2 ) T ( 0 , − 2 , 0 ) T (0,-2,0)^T ( 0 , − 2 , 0 ) T